MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVSTA DE CAMPOS [1.482]

MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE CAMPOS.

DE ANCELMO LUIZ GRACELI [BRASILEIRO].

FÍSICA GRACELI DIMENSIONAL.

MECÂNICA E TEORIAS DE GRACELI [25]

MECÃNICA GRACELI GERAL - QTDRC.

Ancelmo Graceli work [4]

ANCELMO GRACELI - OBRA [5]

$equação Graceli dimensional relativista tensorial quântica de campos$

$\psi ^{*}$

$[$ $\psi ^{*}$ $G$ * $\psi ^{*}$ $G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$ $T_{\mu \nu }$ $/$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ /

$G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$ $T_{\mu \nu }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ +

$+$ $G$ * $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ [x,t] ] =

//////

[

$\psi ^{*}$

$TeoriaInteraçãomediadorMagnitude relativaComportamentoFaixaCromodinâmicaForça nuclear forteGlúon10411/r71,4 × 10-15 mEletrodinâmicaForça eletromagnéticaFóton10391/r2infinitoFlavordinâmicaForça nuclear fracaBósons W e Z10291/r5 até 1/r710-18 mGeometrodinâmicaForça gravitacionalgráviton101/r2infinito$

Teoria	Interação	mediador	Magnitude relativa	Comportamento	Faixa
Cromodinâmica	Força nuclear forte	Glúon	1041	1/r7	1,4 × 10-15 m
Eletrodinâmica	Força eletromagnética	Fóton	1039	1/r2	infinito
Flavordinâmica	Força nuclear fraca	Bósons W e Z	1029	1/r5 até 1/r7	10-18 m
Geometrodinâmica	Força gravitacional	gráviton	10	1/r2	infinito

$G* = OPERADOR DE DIMENSÕES DE GRACELI.$

DIMENSÕES DE GRACELI SÃO TODA FORMA DE TENSORES, ESTRUTURAS, ENERGIAS, ACOPLAMENTOS, , INTERAÇÕES DE CAMPOS E ENERGIAS, DISTRIBUIÇÕES ELETRÔNICAS, ESTADOS FÍSICOS, ESTADOS QUÂNTICOS, ESTADOS FÍSICOS DE ENERGIAS DE GRACELI, E OUTROS.

$G$

$G$ * $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE INTERAÇÕES DE CAMPOS. EM ;

MECÂNICA GRACELI REPRESENTADA POR TRANSFORMADA.

dd = dd [G] = DERIVADA DE DIMENSÕES DE GRACELI.

$G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ ${\frac {h}{m_{e}c}}$ ] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

- [ $G*$ $\hbar$ $.$ $\psi$

G { f [dd]} ´[d] $\psi ^{*}$ $\hbar$ $\psi$ $f [d] G*$ $T_{\mu \nu }$ $\psi$ $dd [G]$

O ESTADO QUÂNTICO DE GRACELI

- [ $G*$ $\hbar$ $.$ $\psi$ $\left|\psi \right\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}{\bigg (}\left|\uparrow \downarrow \right\rangle -\left|\downarrow \uparrow \right\rangle {\bigg )},$ ]

$G* = DIMENSÕES DE GRACELI TAMBÉM ESTÁ RELACIONADO COM INTERAÇÕES DE ENERGIAS, QUÂNTICAS, RELATIVÍSTICAS, , E INTERAÇÕES DE CAMPOS.$

o tensor energia-momento $T_{\mu \nu }$ é aquele de um campo eletromagnético,

${\mathcal {T}}$

1 / $G$ * $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ $G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ ${\frac {h}{m_{e}c}}$ $T_{\mu \nu }$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi$ ] $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $E_{p}={\frac {\hbar }{t_{P}}},$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $/ [$ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi$ ] $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $/ [$ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi$ $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $\lambda$ $T_{\mu \nu }$ $G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi$ ] $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $/ [$ $T_{\mu \nu }$ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi$ $] .$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$

$G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi$ ] $T_{\mu \nu }$

$G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi$ ] $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi$ ] $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $ψ$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi$ ] $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $E_{m}=E_{c}+V$ $] /$ $[$ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi$ ] $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi$ ] $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $\lambda$ $T_{\mu \nu }$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi$ / $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $[$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $E_{m}=E_{c}+V$ $] /$ $[$ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi$ ] $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi$ ] . $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $\nabla ^{2}={\frac {1}{R^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial \theta ^{2}}}$ ] $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $\lambda$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $\nabla ^{2}={\frac {1}{R^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial \theta ^{2}}}$ ] $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $\lambda$ $[$ / $G$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $\psi _{\pm }(\theta )={\frac {1}{\sqrt {2\pi R}}}\,e^{\pm i{\frac {R}{\hbar }}{\sqrt {2mE}}\theta }$ ] $/$ ${\mathcal {T}}$

$G$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $\psi _{\pm }(\theta )={\frac {1}{\sqrt {2\pi R}}}\,e^{\pm i{\frac {R}{\hbar }}{\sqrt {2mE}}\theta }$ ] ${\mathcal {T}}$

Na mecânica quântica, o caso de uma partícula em um anel unidimensional é semelhante à partícula em uma caixa^[1]^[2]. A equação de Schrödinger para uma partícula livre que é restrita a um anel^[3] (tecnicamente, cujo espaço de configuração é o círculo $S^{1}$ ) é

-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi =E\psi

Função de onda

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Usando coordenadas polares no anel unidimensional de raio R, a função de onda depende somente da coordenada angular, e assim

\nabla ^{2}={\frac {1}{R^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial \theta ^{2}}}

exigindo que a função de onda seja periódica em $\ \theta$ com um período $2\pi$ (da demanda de que as funções de onda sejam funções de valor único no círculo), e que elas sejam normalizadas leva às condições

\int _{0}^{2\pi }\left|\psi (\theta )\right|^{2}\,Rd\theta =1\

\ \psi (\theta )=\ \psi (\theta +2\pi )

Nestas condições, a solução da equação de Schrödinger é dada por

\psi _{\pm }(\theta )={\frac {1}{\sqrt {2\pi R}}}\,e^{\pm i{\frac {R}{\hbar }}{\sqrt {2mE}}\theta }

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